Целостность и обилие органического решетка, энтропия, здание и эволюция звезд и земли

Содержание

1 Мнение об энтротопии и взгляды её возврастания. 2 Целостность и обилие органического решетка. 3 Здание и эволюция звезд и земли. Беллетристика.

Выдержка

1. ПОНЯТИЕ ОБ ЭНТРОПИИ И ПРИНЦИПЫ ЕЕ

ВОЗРАСТАНИЯ

Для безупречной машинки Карно верно, что

(Q1 - Q2)/Q1 =( Т1 -Т2)/Т1

Отседова выходит равенство

Q1/T2 = Q2/T2 либо Q1/T1 - Q2/T2=0.

Этак как численность теплоты Q2 отдается холодильнику, его нужно брать со знаком «минус». Следственно, приобретаем выражение

Q1/T1 Q2/T2=0.

Станем строчить ?Q заместо Q, выделяя, что стиль идет о порции ?Q1, приобретенной рабочим телом от нагревателя, и порции ?Q2, потерянной им в холодильнике.

?Q1/Т1 ?Q2/T2 = O.

Приобретенное представление припоминает закон хранения, а это, в свою очередность, не может не притянуть интереса к величине ?Q/T.

В 1865 году Клаузиус ввел новое мнение «энтропия»(entropia — от греч. «поворот», «превращение»). Клаузис посчитал, что есть некая размер S, которая, аналогично энергии, давлению, температуре, охарактеризовывает положение газа. Когда к газу подводится некое численность теплоты ?Q, то энтропия S растет на величину, равную

?S = AQ/T.

В предшествующей голове говорилось о том, что в движение долгого времени эксперты не делали различий меж таковыми мнениями, как температура и теплота. Но разряд явлений ориентировал на то, что эти мнения следует распознавать. Этак, при таянии льда теплота расходуется, а температура льда не меняется в процессе плавления. Опосля вступления Клаузиусом мнения энтропии стало ясно, в каком месте пролегает грань точного различения таковых мнений, как теплота и температура. Дело в том, что невозможно произносить о каком-то численности теплоты, заключенном в теле. Это мнение не владеет значения. Теплота может даваться от тела к телу, перебегать в работу, появляться при трении, однако при этом она не является сохраняющейся величиной. Потому теплота определяется в физике не как разряд энергии, а как мерка конфигурации энергии. В то же время введенная Клаузиусом энтропия оказалась величиной, сохраняющейся в обратимых действиях. Это значит, что энтропия системы может рассматриваться как функция состояния системы, потому что модифицирование её не зависит от вида процесса, а определяется лишь начальным и окончательным состояния¬ми системы. Покажем, что в безупречном цикле Карно энтропия сберегается.

Осмотрим величину ?Q, которая значит нескончаемо маленькое прибавление теплоты, так маленькое, что положение системы характеризуется одним и тем же ролью температуры, постоянным сообразно всему размеру осматриваемой системы. То имеется предполагается, что система во все моменты времени располагаться в тепловом и механическом равновесии, и хоть какое модифицирование её состояния слагается из последовательности равновесных состояний, любое из которых только нескончаемо не достаточно различается от предыдущего. Конкретно таковой нрав поведения системы реализуется в обратимых действиях.

Ежели процесс реверсируемый, как в круговом цикле Карно, то

?Q1\\N1 ?Q2\\N2 = 0

Из этого соотношения следует, что энтропия рабочего тела на 1-й стадии растет гладко так, как она миниатюризируется на 3-й стадии. На 2-й и на 4-й стадиях энтропия рабочего тела не меняется, этак как процессы тут протекают адиабатически, без термообмена.

Другими словами, в случае обратимых действий ?S = 0 = 0,

то есть

S = const— энтропия изолированной системы в случае обратимых действий постоянна.

При необратимых действиях приобретаем закон возрастания энтропии:

?S>0.

Для такого чтоб выполнить реверсируемый процесс, нужно, как это уже упоминалось, достигнуть чрезвычайно медленно¬го расширения либо сжатия рабочего тела, чтоб конфигурации системы представляли собой последовательность равновесных состояний. В таком цикле выполнение какой-нибудь полезной работы востребует нескончаемо огромного времени. Чтоб заполучить работу в недлинные промежутки времени, то имеется неплохую емкость, приходится отступать условия безупречного цикла. А это сходу приведет к неодинаковости температуры на различных участках системы, к потокам тепла от наиболее страстных участков к наименее жарким, то имеется к возрастанию энтропии системы.

Есть разные формулировки II истока термодинамики. Все они являются эквивалентными. Приведем некие из их:

1. Невероятны такие процессы, единым окончательным итогом которых был бы переход тепла от тела, наименее нагретого, к телу, наиболее подогретому.

Литература

1. Горелова А. А.

Теория современного естествознания. – М. : Центр, 2005. – 208 с.

2. Теория современного естествознагия: Под ред. доктора С. И.

Самыгина. Изд. Третье Ростов на дону н/Д: «Феникс», 2006. – 576 с.

3. Поршнев Б. Ф.

О истоке человечной летописи М:. «Феникс», 1999. – 268 с.

4. Пуанкаре А. О.

О науке. М. : Центр, 1983. – 623 с.

Больше работ по теме: